1.復盛空壓機固有頻率的計算

對簡化了的、支承在剛性支承上的單盤形復盛空壓機模子，其臨界轉速可近似地用下式 表現：

于是，在這個很是簡化的模子中，復盛空壓機固有頻率或臨界轉速將與軸的直徑平方值成正比， (即復盛空壓機臨界轉速將按軸徑增添數的平方增添)，與重量的平方根和長度的2/3次方成反比。 這個近似式可器具有下列特征的實驗復盛空壓機入行計算的例子來闡明。

復盛空壓機軸承中央到復盛空壓機軸承中央之間的間隔 安裝在中央的單質量塊的重量。

2.復盛空壓機幅頻相應和相頻相應

上述例子中的復盛空壓機升速和再從較年夜事情速率降速所獲得的幅值和相位對轉 速的相應曲線圖。振幅的峰值和90"的相移顯示臨界轉速值泛起在3700 r/min左近。

因動態體系的另一個機能是阻尼，它影響著一個物體或構件在其固有頻率處的相應。 流領會對運動發生阻力，如許形成的阻尼對固有頻率地點地位只有很小的影響。

然而，對共報處的幅頻相應和相頻相應卻有較年夜的影響。

歸顧一下，當敲擊的音叉入進共振時，它的相應曲線就聳起來; 然后，當微勵頻率 入到高于固有頻率時，晌應曲線又降了下來。

假如觀測者能丈量鼓勵與相應之間的相位 角，那么，當鼓勵頻率增添到經由過程共振頻率，相位角中將有180"變化，幅頻相應和 相頻相應如圖2-9所示。

當體系參加阻尼時，如顛倒音叉并將其浸進很是粘稠的液體里,相應的峰值就減小。 相位變化就鋪寬。

使共振處振幅不增年夜的阻尼是體系的臨界阻尼。臨界阻尼對 相位變化的效應亦是顯而易見的,當增添阻尼時，在較年夜的顏率范疇內,相移以遲緩的 速度變化。

按圖2-9,不問可知，阻尼是能限定共振處振幅的獨一因素。沒有阻尼.共撲處的 振幅會增到無限年夜。是以，我們應限定在低于體系固有頻率處運行。當然，以為訂阻尼 便可越過臨界轉速，也是不切現實的。

曾有過這種情形: 處在臨界轉速的復盛空壓機體系，由 于阻尼喪失或忽然削減，造成了毀壞性的變亂。